Autres grandeurs thermodynamiques du gaz parfait diatomique

Par rapport au gaz parfait monoatomique, l'application des formules précitées est aisée. Seules vont changer les grandeurs qui dépendent de la température, notamment l'énergie interne :

énergie interne U ou E:

  • ( ∂ ln ( Z N ) ∂ % ) V , N = − ⟨ E ⟩ left ({partial ln(Z_N)} over {partial %ibêta} right ) _{V,N} ~=~- ~langle E rangle conduit à

    E = 3 2 N k B T + N k B T + N % vib ' k B e − % vib ' / 2 T − 1 + % vib ' N k B 2 E ~= ~{3 over 2} N k_B T + N k_B T+ {N %ithêta^'_vib k_B} over {func e^{-%ithêta^'_vib / 2T}-1}+ {%ithêta^'_vib N k_B} over 2

    • On reconnaît E = 5/2 N.kB.T pour un gaz parfait diatomique sans vibration puisque la contribution N.kB.T est due à la rotation.